Dies ist ein komplexes Problem, insbesondere weil Menschen häufig gerne in Form eines unabhängigen Teilchenbildes denken (d. h. des Aufbaus, das Orbitale auffüllt), obwohl die exakte Vielkörperwellenfunktion starke Elektron-Elektron-Korrelationen aufweist. Lassen Sie mich Ihre Frage umformulieren:
Wie ist die Beziehung zwischen den KS-Eigenfunktionen und der exakten Vielkörperwellenfunktion?
Mathematisch gesehen haben die KS-Eigenfunktionen genau genommen keine physikalische Bedeutung (soweit wir wissen). Die KS-Eigenfunktionen liefern jedoch ein nützliches qualitatives (und manchmal quantitatives) Bild. Der Grund dafür ist, dass die KS-Eigenfunktionen eine ziemlich gute Annäherung an etwas in der Vielkörper-Störungstheorie darstellen, das als Quasiteilchenwellenfunktion bezeichnet wird. Die Quasiteilchenwellenfunktion ist eine genau definierte physikalische Eigenschaft eines Systems, die im Wesentlichen angibt, ob Sie ein Elektron mit einer bestimmten Energiemenge hinzufügen (oder entfernen), wohin es gehen wird. Siehe zum Beispiel Phys. Rev. B 74, 045102 (2006).
Gibt es Beispiele dafür, wann die KS-Eigenfunktionen keine gute Beschreibung der Quasiteilchenwellenfunktionen liefern? Nun, es gibt sicherlich viele Situationen, in denen die Annäherungen, die wir normalerweise in der DFT verwenden (wie die Näherung der lokalen Dichte), zu ernsthaften Problemen führen. Ich kenne jedoch keine Beispiele, bei denen jemand gezeigt hat, dass die genauen KS-Eigenfunktionen (dh diejenigen, die mit der wahren Austauschkorrelationsfunktion erhalten wurden) zumindest qualitativ nicht mit den Quasiteilchenwellenfunktionen übereinstimmen.
Abgesehen davon gilt alles, was ich oben gesagt habe, gleichermaßen für die Hartree-Fock-Wellenfunktionen. Tatsächlich gibt es eine solide mathematische Grundlage für die Interpretation der HF-Wellenfunktionen als Annäherung an die Quasiteilchenwellenfunktionen. Siehe Kapitel 4 von Fetters Quantentheorie von Vielteilchensystemen .
Was ist mit den KS-Eigenwerten? Genau genommen entsprechen sie im Allgemeinen nicht den Ionisierungsenergien (oder einer anderen physikalisch nützlichen Größe). Die einzige Ausnahme ist der höchste belegte Eigenwert, der genau der Ionisierungsenergie des Systems entspricht. Janaks Theorem sagt uns, dass die anderen Eigenwerte mit der Ableitung der Energie in Bezug auf die Belegung dieser Eigenfunktion zusammenhängen:
$$ \ epsilon_i = \ frac {dE} {dn_i} $$
Siehe Phys. Rev. B 18, 7165 (1978) und Phys. Rev. B 56, 16021 (1997). Es stellt sich heraus, dass diese Eigenwerte empirisch mit einigen Einschränkungen ziemlich gute Annäherungen an die tatsächlichen Energieniveaus des Systems sind. Insbesondere werden die Bandlücken von Festkörpern systematisch unterschätzt